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Angesichts der Phase eines Planeten oder Satelliten kann ich den beleuchteten Bereich für uns sichtbar finden, wenn Wir betrachten eine 2D-Fläche. Aber wie finde ich den Prozentsatz der beleuchteten Fläche, die sichtbar ist, wenn ich eine 3D-Oberfläche betrachte, und finde so die Größe des teilweise beleuchteten Planeten / Satelliten.
Im Allgemeinen müssten Sie das Licht der Sonne (vorausgesetzt, wir sprechen von Objekten in unserem Sonnensystem) auf die 3D-Oberfläche projizieren und auf eine 2D-Oberfläche projizieren. Dies kann über einen Raytracing-Algorithmus erreicht werden.
Dieses Verfahren gibt Ihnen den Bruchteil der beleuchteten Oberfläche.
Wenn Sie sich nun Gedanken über den Anteil der beleuchteten Oberfläche machen, der direkt in einer bestimmten Richtung reflektiert wird - damit sie aus dieser Richtung "sichtbar" ist -, müssen Sie das Raytracing in 3D von der Quelle (Sonne) zum Objekt und weiter zum Betrachter. Es gibt Pakete, die Sie googeln können, die diese Art von Raytracing durchführen, wenn Sie die Objekte in 3D modellieren können ...
Größe und Richtung der Phasenverschiebung bestimmen, ob sibirische Hamster wieder in den Photozyklus eintreten
Körpertemperatur (Tb) oder Aktivitätsrhythmen wurden bei männlichen sibirischen Hamstern (Phodopus sungorus) überwacht, die ab der Geburt in einem LD-Zyklus von 16 h Licht/Tag gehalten wurden. Im Alter von 3 Monaten wurden die Rhythmen 14 Tage lang überwacht, und dann wurde der LD-Zyklus in vier getrennten Tiergruppen um 1, 3 oder 5 h phasenverzögert oder um 5 h vorgerückt. Phasenverzögerungen wurden über eine 1- oder 3-h-Verlängerung der Hellphase oder über eine 5-h-Verlängerung der Dunkelphase erreicht. Der Phasenvorschub erfolgte über eine 5-h-Verkürzung der Lichtphase. Nach 2 bis 3 Wochen wurden Hamster, die um 1 bzw. 3 h phasenverzögert waren, dann über eine Verkürzung der Lichtphase um 1 bzw. 3 h phasenverschoben. Alle Tiere, die zu Phasenverzögerungen von 1 oder 3 h und zu einem 1-h-Phasenvorschub reentrainiert wurden, wurden zu 79% zu einem 3-h-Phasenvorschub reentrainiert. Im Gegensatz dazu wurden nur 13% der Tiere in die 5-h-Phasenvorstufe reentrainiert, 13% wurden arrhythmisch und 74% liefen mehrere Wochen lang frei. Nach der 5-stündigen Phasenverzögerung wurde jedoch bei 50 % der Tiere ein Reentrainment beobachtet, obwohl die Hälfte von ihnen mehr als 21 Tage zum Reentrainieren benötigte. Die Reaktion auf eine Phasenverschiebung konnte durch keinen Parameter der zirkadianen Rhythmusorganisation vorhergesagt werden, der vor der Phasenverschiebung bewertet wurde. Diese Daten zeigen, dass eine Phasenverschiebung des LD-Zyklus die Entrainment-Mechanismen dauerhaft stören und zirkadiane Tb- und Aktivitätsrhythmen eliminieren kann. Größe und Richtung einer Phasenverschiebung des LD-Zyklus bestimmen nicht nur die Rate, sondern auch die Wahrscheinlichkeit einer Wiedereingliederung. Darüber hinaus hat die Phase des LD-Zyklus, in der die Phasenverschiebung erfolgt, einen deutlichen Einfluss auf den Anteil der Tiere, die sich wieder eingliedern. Lichtexposition während der mittelsubjektiven Nacht in Kombination mit täglicher Lichtexposition während der aktiven Phase kann diese Phänomene erklären.
Die Beziehung zwischen VL und Vph
Zeigerdiagramm für die Phasenspannung wird wie unten gezeigt sein für die Sternverbindung. Wir berechnen jeden der Leitungsspannung. VRY ist die Spannung zwischen R und Y. Aus der Abbildung
Daher ist VRY erhält man durch Addition von ( -VJa ) und das resultierende VRY wird 30 0 vor V . seinR. Daher ist VL ist 30 0 vor V ph. Die Größe von VRY kann berechnet werden als,
Daher ist die Größe von Leitungsspannung ist Betrag unter Wurzel 3 von Phasenspannung.
Ähnliche oder ähnliche Themen Phasenwinkel (Astronomie)
Maß für die Leuchtkraft eines Himmelsobjekts auf einer inversen logarithmischen astronomischen Größenskala. Definiert als gleich der scheinbaren Helligkeit, die das Objekt hätte, wenn es aus einer Entfernung von genau 10 pc betrachtet würde, ohne dass sein Licht aufgrund der Absorption durch interstellare Materie und kosmischen Staub ausgelöscht würde. Wikipedia
Technik zur Beobachtung nahegelegener astronomischer Objekte durch Reflektieren von Mikrowellen von Zielobjekten und Analysieren der Reflektionen. Diese Forschung wird seit sechs Jahrzehnten betrieben. Wikipedia
Maß für die Helligkeit eines Sterns oder eines anderen astronomischen Objekts, das von der Erde aus beobachtet wird. Die scheinbare Helligkeit eines Objekts hängt von seiner intrinsischen Leuchtkraft, seiner Entfernung von der Erde und jeglicher Auslöschung des Objektlichts durch interstellaren Staub entlang der Sichtlinie zum Beobachter ab. Wikipedia
Beobachtungen des Planeten Venus umfassen solche in der Antike, Teleskopbeobachtungen und von Raumschiffen. Raumfahrzeuge haben verschiedene Vorbeiflüge, Umlaufbahnen und Landungen auf der Venus durchgeführt, darunter Ballonsonden, die in der Atmosphäre der Venus schwebten. Wikipedia
Astronomisches Objekt, das aus einem leuchtenden Plasmakugeln besteht, das durch seine eigene Schwerkraft zusammengehalten wird. Sonne. Wikipedia
Unterhalb des Horizonts. Zu den natürlichen Lichtquellen am Nachthimmel gehören je nach Standort und Zeitpunkt Mondlicht, Sternenlicht und Luftglühen. Wikipedia
Studium der Astronomie unter Verwendung der Techniken der Spektroskopie zur Messung des Spektrums elektromagnetischer Strahlung, einschließlich sichtbarem Licht und Radio, das von Sternen und anderen Himmelsobjekten ausgestrahlt wird. Ein stellares Spektrum kann viele Eigenschaften von Sternen aufdecken, wie z. B. ihre chemische Zusammensetzung, Temperatur, Dichte, Masse, Entfernung, Leuchtkraft und relative Bewegung mithilfe von Doppler-Shift-Messungen. Wikipedia
In der Astronomie tritt eine Konjunktion auf, wenn zwei astronomische Objekte oder Raumfahrzeuge entweder dieselbe Rektaszension oder denselben ekliptischen Längengrad haben, normalerweise wie von der Erde aus beobachtet. Das astronomische Symbol für die Konjunktion ist ☌ (in Unicode U+260C) und handgeschrieben. Wikipedia
Hobby, bei dem die Teilnehmer gerne Himmelsobjekte am Himmel mit bloßem Auge, Fernglas oder Teleskop beobachten oder abbilden. Auch wenn die wissenschaftliche Forschung nicht ihr vorrangiges Ziel ist, leisten einige Amateurastronomen Beiträge zur Bürgerwissenschaft, beispielsweise durch die Überwachung veränderlicher Sterne, Doppelsterne, Sonnenflecken oder Bedeckungen von Sternen durch den Mond oder Asteroiden oder durch die Entdeckung vorübergehender astronomischer Ereignisse. wie Kometen, galaktische Novae oder Supernovae in anderen Galaxien. Wikipedia
Liste der hellsten natürlichen Objekte am Himmel. Für die Betrachtung mit bloßem Auge gedacht. Wikipedia
Zeitmessungssystem, das Astronomen verwenden, um Himmelsobjekte zu lokalisieren. Es ist möglich, ein Teleskop leicht auf die richtigen Koordinaten am Nachthimmel auszurichten. Wikipedia
Die Phasen der Venus sind die Variationen der Beleuchtung auf der Oberfläche des Planeten, ähnlich den Mondphasen. Die ersten aufgezeichneten Beobachtungen von ihnen sollen 1610 Teleskopbeobachtungen von Galileo Galilei gewesen sein. Wikipedia
Maß für die Masse eines planetenähnlichen Objekts. Sonnenmasse, die Masse der Sonne. Wikipedia
Zeit, die das Objekt für eine einzelne Umdrehung um seine Rotationsachse relativ zu den Hintergrundsternen benötigt. Es unterscheidet sich vom Sonnentag des Objekts, der sich um eine Bruchteildrehung unterscheiden kann, um den Teil der Umlaufperiode des Objekts während eines Tages aufzunehmen. Wikipedia
In vielen Fällen sind astronomische Phänomene, die vom Planeten Mars aus gesehen werden, gleich oder ähnlich denen, die von der Erde aus gesehen werden, aber manchmal (wie bei der Ansicht der Erde als Abend-/Morgenstern) können sie ganz anders sein. Ozonschicht ist es auch möglich, UV-Beobachtungen von der Marsoberfläche aus zu machen. Wikipedia
Mechanische Darstellung der zyklischen Natur astronomischer Objekte in einer Uhr. Astronomische Uhr. Wikipedia
Zeit, die ein bestimmtes astronomisches Objekt benötigt, um eine Umlaufbahn um ein anderes Objekt zu vollenden, und gilt in der Astronomie normalerweise für Planeten oder Asteroiden, die die Sonne umkreisen, Monde, die Planeten umkreisen, Exoplaneten, die andere Sterne umkreisen, oder Doppelsterne. Oft als siderische Periode bezeichnet, bestimmt durch eine 360°-Umdrehung eines Himmelskörpers um einen anderen, z.B. die Erde umkreist die Sonne. Wikipedia
Längeneinheit, ungefähr die Entfernung von der Erde zur Sonne und entspricht etwa 150 e6km oder
8 Lichtminuten. Die tatsächliche Entfernung variiert um etwa 3%, wenn die Erde die Sonne umkreist, von einem Maximum (Aphel) zu einem Minimum (Perihel) und einmal im Jahr wieder zurück. Wikipedia
Hellstes Objekt im Sternbild Löwe und einer der hellsten Sterne am Nachthimmel, etwa 79 Lichtjahre von der Sonne entfernt. Eigentlich ein Vierfachsternsystem, das aus vier Sternen besteht, die in zwei Paare organisiert sind. Wikipedia
Traditionelles hinduistisches Astrologiesystem, auch bekannt als hinduistische Astrologie, indische Astrologie und neuerdings vedische Astrologie. Relativ neuer Begriff, der in den 1970er Jahren mit Selbsthilfe-Publikationen zu Āyurveda oder Yoga gebräuchlich wurde. Wikipedia
In der Positionsastronomie werden zwei astronomische Objekte als entgegengesetzt bezeichnet, wenn sie sich auf gegenüberliegenden Seiten der Himmelssphäre befinden, wie von einem bestimmten Körper (normalerweise der Erde) aus beobachtet. Angeblich "in Opposition" oder "Opposition", wenn sie der Sonne entgegengesetzt ist. Wikipedia
Winkel zwischen dem Großkreis durch ein Himmelsobjekt und dem Zenit und dem Stundenkreis des Objekts. Normalerweise als q bezeichnet. Wikipedia
Über die aufgezeichnete Beobachtungsgeschichte des Planeten Mars. Einige der frühen Aufzeichnungen über die Beobachtung des Mars stammen aus der Zeit der altägyptischen Astronomen im 2. Jahrtausend v. Wikipedia
Außerirdischer Himmel ist eine Ansicht des Weltraums von der Oberfläche eines anderen astronomischen Körpers als der Erde. Das des Mondes. Wikipedia
In der klassischen Antike sind die sieben klassischen Planeten oder sieben heiligen Leuchten die sieben sich bewegenden astronomischen Objekte am Himmel, die mit bloßem Auge sichtbar sind: Mond, Merkur, Venus, Sonne, Mars, Jupiter und Saturn. Das Wort Planet kommt von zwei verwandten griechischen Wörtern, πλάνης planēs (daher πλάνητες ἀστέρες planētes asteres "umwandernde Sterne, Planeten") und πλανήτης planētēs, beide mit der ursprünglichen Bedeutung von "Wanderer", die die Tatsache ausdrücken, dass sich diese Objekte relativ zum festen . über die Himmelssphäre bewegen Sterne. Wikipedia
Die Astronomie des sichtbaren Lichts umfasst eine Vielzahl von Beobachtungen mit Teleskopen, die im Bereich des sichtbaren Lichts empfindlich sind (optische Teleskope). Teil der optischen Astronomie und unterscheidet sich von Astronomen auf der Grundlage unsichtbarer Lichtarten im elektromagnetischen Strahlungsspektrum, wie Radiowellen, Infrarotwellen, Ultraviolettwellen, Röntgenwellen und Gammawellen. Wikipedia
Auf der der Erde gegenüberliegenden Seite der Sonne. Erdreferenz, die Sonne geht zwischen der Erde und dem Objekt hindurch. Wikipedia
Optisches Instrument, das Linsen, gekrümmte Spiegel oder eine Kombination aus beiden verwendet, um entfernte Objekte zu beobachten, oder verschiedene Geräte, die verwendet werden, um entfernte Objekte durch ihre Emission, Absorption oder Reflexion von elektromagnetischer Strahlung zu beobachten. Die ersten bekannten praktischen Teleskope waren brechende Teleskope, die Anfang des 17. Jahrhunderts in den Niederlanden mit Glaslinsen erfunden wurden. Wikipedia
Beobachtung, Besuch und Erweiterung des Wissens und Verständnisses der "kosmischen Nachbarschaft" der Erde. Dazu gehören Sonne, Erde und Mond, die großen Planeten Merkur, Venus, Mars, Jupiter, Saturn, Uranus und Neptun, ihre Satelliten sowie kleinere Körper wie Kometen, Asteroiden und Staub. Wikipedia
Dieser Artikel dokumentiert die am weitesten entfernten astronomischen Objekte, die bisher entdeckt und verifiziert wurden, und die Zeiträume, in denen sie so klassifiziert wurden. Entfernungen zu entfernten Objekten, außer denen in nahegelegenen Galaxien, werden fast immer durch Messung der kosmologischen Rotverschiebung ihres Lichts abgeleitet. Wikipedia
Sonnenphysik
Gleichung 18 - Flussverhältnis
Gleichung 22 - Lichtstrom und Leuchtkraft
Gleichung 24 - Inverses quadratisches Gesetz für den Fluss
Gleichung 26 - Stefan-Boltzmann-Gesetz
Gleichung 38 - Elektronenentartungsdruck
Gleichung 61 - Wiensches Verschiebungsgesetz
Audiophase verstehen
Hat Ihr Mix schon einmal „nicht ganz richtig“ geklungen, aber Sie können nicht genau sagen, warum? Möglicherweise erleben Sie Phasenauslöschung, ein Phänomen, das dazu führen kann, dass bestimmte Frequenzen aus Ihrem Mix verschwinden. Dieser Artikel zu Studio-Grundlagen hilft Ihnen dabei, die Phase zu verstehen – was sie ist, warum sie wichtig ist und was es bedeutet, nicht in der Phase zu sein.
Die Gesetze der Physik
Im Wesentlichen bezieht sich Phase auf Schallwellen – oder einfach gesagt auf die Schwingung von Luft. Wenn wir Geräusche hören, hören wir Veränderungen des Luftdrucks. Genau wie das Plätschern eines Steins im Wasser entsteht Schall durch die Bewegung von Luft. Und genau wie im Wasser verursachen diese Bewegungen einen Welleneffekt – Wellen, die aus Spitzen und Tälern bestehen. Diese Wellen lassen unser Trommelfell vibrieren und unser Gehirn übersetzt diese Informationen in Töne.
Wenn wir Ton aufnehmen, replizieren die Membranen in unseren Mikrofonen im Wesentlichen die Wirkung unseres Trommelfells und vibrieren entsprechend dieser Wellen. Die Spitzen der Wellen bewirken, dass sich die Membran des Mikrofons in eine Richtung bewegt, während ihre Wellentäler eine Bewegung in die entgegengesetzte Richtung erzeugen.
Die erste Abbildung unten zeigt, was passiert, wenn wir zwei Kanäle eines Signals in Phase haben. Wenn beide Kanäle in Phase sind, hören wir den Ton auf beiden Ohren gleichzeitig mit dem gleichen Amplitudenpegel.
Wenn jedoch eine Seite des Stereosignals umgekehrt wird, wie in der zweiten Abbildung gezeigt, heben sich die Signale gegenseitig auf. Wenn wir eine reine Sinuswelle verwenden würden, würde die phasenverschobene Kombination beider Signale zu Stille führen, da sich die Klänge buchstäblich gegenseitig aufheben würden.
In der realen Welt hören wir normalerweise keine reinen Sinuswellen. Da die meiste Musik, die wir hören und die Instrumente, die wir aufnehmen, eine komplexe Kombination aus mehreren Wellen und Oberwellen sind, werden die Ergebnisse der Phasenauslöschung ebenso komplex sein.
Im Studio
Bei der Aufnahme können Phasenprobleme schnell kompliziert werden und werden normalerweise zu einem Problem, wenn mehr als ein Kanal verwendet wird, um eine einzelne Quelle aufzunehmen, z . Da Schallwellen unterschiedlicher Frequenzen zu unterschiedlichen Zeiten unterschiedliche Mikrofone erreichen, erhöht sich die Wahrscheinlichkeit, dass ein Mikrofon eine positive Phase empfängt, während ein anderes eine negative empfängt, und die Beziehung zwischen den Phasen all dieser Wellen kann unvorhersehbar sein. Je mehr Mikrofone im Spiel sind, desto unvermeidlicher werden Phasenprobleme.
Schauen wir uns ein einfaches Szenario an, wie eine Stereoaufnahme einer Akustikgitarre.
Meistens werden zwei Mikrofone aufgestellt, wobei eines auf das Schallloch gerichtet ist, um die tieferen Frequenzen aufzunehmen, und das zweite Mikrofon auf den Hals und das Griffbrett gerichtet ist, um den Anschlag aufzunehmen. Natürlich umfasst der Frequenzbereich der Gitarre mehrere Oktaven, was eine große Bandbreite an unterschiedlichen Audiowellenlängen bedeutet. Da die Mikrofone einen festen Abstand von der Quelle haben, treffen diese unterschiedlichen Wellen an unterschiedlichen Punkten auf die Mikrofone ein.
Unweigerlich klingen eine oder mehrere Harmonische schwächer als die anderen. Ihre beste Vorgehensweise besteht darin, die Mikrofone sehr leicht zu bewegen – selbst ein Bruchteil eines Zolls kann einen Unterschied machen –, bis Sie den besten Klang für Ihre Ohren erzielen. Eine andere Lösung wäre die Verwendung einer Mid-Side-Mikrofontechnik, über die Sie in unserem Artikel Grundlagen zur Mid-Side-Mic-Aufnahme (MS) lesen können.
Auch hier gilt: Je mehr Mikrofone in einer Aufnahme verwendet werden, desto größer ist das Potenzial für Phasenprobleme. Bei modernen Musikaufnahmen deutet das normalerweise auf das Schlagzeug hin. Stellen Sie sich sogar eine einzelne Snare-Drum vor, die von oben und unten aufgenommen wurde. Da sich das obere und das untere Fell der Trommel normalerweise in direkter Gegenbewegung bewegen (wenn das obere Trommelfell getroffen wird, bewegt es sich nach innen, wodurch sich das untere Fell nach außen bewegt), nehmen die beiden Mikrofone Signale auf, die direkt phasenverschoben sind .
Berücksichtigen Sie jetzt das Hi-Hat-Mikrofon, ein Paar Overheads, mindestens ein Kickdrum-Mikrofon und eines an jedem Tom, ganz zu schweigen von der Beziehung zu Ambient-Mikrofonen, und Sie haben eine Klangsuppe, die reif für Phasenprobleme ist. Aus diesem Grund bieten viele Mikrofone sowie Mikrofonvorverstärker und Konsolen einen Phasenkippschalter. Das ist auch der Grund, warum viele Toningenieure der „alten Schule“ nostalgisch über die Tage schwärmen, als sie ein Kit mit nur zwei oder drei Mikrofonen aufgenommen haben!
Es gibt viele andere „Folgen“, die Phasenprobleme in Ihre Aufnahmen einbringen können. Zum Beispiel kann eine direkt aufgenommene Bassspur (DI) zu sauber klingen, so dass das Anbringen eines Mikrofons am Bassverstärker-Gehäuse und das Mischen der beiden Klänge den nötigen zusätzlichen Schwung verleihen kann – aber es kann auch zu Phasenproblemen führen.
Sogar bestimmte Delay-Einstellungen, einschließlich Pre-Delays innerhalb eines Reverb-Patches, können eine Verzögerung Ihres Originalsignals verursachen, die am Ende phasenverschoben ist
Überprüfen Sie Ihre Lautsprecher
Eine Phasenauslöschung kann auch auftreten, indem einfach Lautsprecher falsch verkabelt werden, wodurch versehentlich die Polarität eines Kanals vertauscht wird. Es ist überraschend, wie viele Heimstereoanlagen – und sogar Projektstudios – ihre Monitore phasenverschoben haben. Unter Umständen ist es ohne aufmerksames Zuhören nicht einmal sichtbar. Obwohl dies allgemein als „phasenverschobene Verdrahtung“ bezeichnet wird, ist dies technisch gesehen eine Frage der Polarität. Der hörbare Effekt dieser Polaritätsumkehr ist jedoch der gleiche wie bei der Phasenauslöschung.
Der einfachste Weg, Ihre Lautsprecher zu überprüfen, besteht darin, Ihren Mix auf Mono zu summieren (mehr dazu später). Viele Stereoanlagen und die meisten Mischpulte ermöglichen dies, aber selbst in Stereo gibt es einige verräterische Anzeichen von Phasenproblemen.
Wie klingt ein Phasenproblem? Da die Phasenauslöschung bei niederfrequenten Tönen am deutlichsten ist, ist das hörbare Ergebnis von phasenverschobenen Monitoren normalerweise ein dünn klingendes Signal mit wenig oder keinem Basston. Ein weiteres mögliches Ergebnis ist, dass sich die Kickdrum oder Bassgitarre im Mix bewegt, anstatt von einer einzigen Stelle zu kommen.
Ein weiteres häufiges Artefakt von phasenverschobenen Stereomischungen ist, dass Signale, die in die Mitte geschwenkt werden, verschwinden, während Sounds, die stark zu einer Seite geschwenkt werden, bleiben. Dies ist häufig bei einem Lead-Gesang oder einem Instrumentensolo der Fall – der Hauptteil verschwindet und es bleibt nur der Hall übrig. Tatsächlich funktionieren viele dieser alten Karaoke-Boxen zum Entfernen der Hauptstimme auf diese Weise – sie drehen die Phase einer Seite des Stereomixes um und verlassen sich auf die Annahme, dass in den meisten kommerziell aufgenommenen Tracks die Hauptstimme genau in den Mittelpunkt geschwenkt wird .
Was ist also die Lösung?
Wie bei den meisten Dingen lautet die Antwort „es kommt darauf an“. Angenommen, Sie stellen während des Aufnahmevorgangs ein Phasenproblem fest, ist eine Lösung so einfach wie das Verschieben eines Mikrofons oder das Umdrehen der Phase eines Mikrofons oder seines Eingangskanals.
Beim Versuch, die Umgebung einzufangen, gibt es auch einen schnellen Cheat: die 3:1-Regel der Mikrofonplatzierung. Einfach ausgedrückt, wenn Sie zwei Mikrofone verwenden, um eine Quelle aufzunehmen, versuchen Sie, das zweite Mikrofon dreimal so weit vom ersten Mikrofon entfernt zu platzieren, da das erste Mikrofon von der Quelle entfernt ist. Wenn also das erste Mikrofon einen Fuß von einer Quelle entfernt ist, sollte das zweite Mikrofon einen Meter vom zweiten Mikrofon entfernt platziert werden. Die Verwendung dieser einfachen 3:1-Regel kann Phasenprobleme minimieren, die durch die Zeitverzögerung zwischen den Mikrofonen entstehen.
Wenn sich das Problem erst beim Mischen zeigt, ist es natürlich oft möglich, die Spuren in Ihrer DAW nach oben zu ziehen, ihre Wellenformen zu vergrößern und eine Spur ein wenig zu bewegen. Sie werden erstaunt sein, welchen Unterschied es machen kann, einen Track nur um ein oder zwei Millisekunden zu verschieben. Es gibt auch einige sehr effektive Phasenausrichtungs-Plug-Ins auf dem Markt, die wirklich aufräumen können – und sogar als großartige kreative Werkzeuge dienen – darunter das UAD Little Labs IBP Phase Alignment Tool Plug‑In.
Fass es zusammen
Wir haben nur an der Oberfläche gekratzt, aber unter dem Strich sind Phasenprobleme eine Tatsache des Lebens und praktisch unvermeidlich.
Die erste Aufgabe des Geschäfts besteht darin, das Problem zu identifizieren. Die meisten Phasenprobleme zeigen sich nicht in Stereo und treten nur auf, wenn Sie Ihren Mix zu einem einzigen summierten Kanal zusammenfassen. Aus diesem Grund ist es von entscheidender Bedeutung, dass Sie beim Erstellen Ihrer Mischungen regelmäßig in Mono überprüfen. Warten Sie nicht, bis Sie einen fertigen Mix haben, um ihn in Mono zusammenzufassen. Überprüfen Sie die grundlegenden Tracks, insbesondere Drums und Bass, früh im Prozess, wenn das Arrangement und der Mix weniger dicht sind und weniger Dinge passieren. Und überprüfen Sie es jedes Mal erneut, wenn Sie ein paar weitere Instrumente hinzufügen, den EQ einer Spur ändern oder Hall hinzufügen.
Wie bei vielen Dingen gilt: Je früher Sie ein Phasenproblem feststellen, desto einfacher ist es zu beheben. Viel Spaß beim Mischen!
Wie beeinflusst die Mondphase das Himmelsglühen eines bestimmten Ortes und wie viele Tage vor oder nach einem Neumond ist ein dunkler Ort nicht beeinträchtigt?
Von: Tony Flanders 21. Juli 2006 
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Wie beeinflusst die Mondphase das Himmelsglühen eines bestimmten Ortes? Wie viele Tage vor oder nach einem Neumond ist eine Dark Site nicht kompromittiert?
Dieses Fotomosaik, das etwa 65 % des Himmels bedeckt, zeigt, wie ungleichmäßig das Leuchten des Mondes verteilt ist. Der Mond selbst wird durch einen Schatten blockiert, damit er das Foto nicht ausbrennt.
Tony Flandern
Die Antwort ist kompliziert, weil das Leuchten des Mondes noch gerichteter ist als die Lichtverschmutzung. Skyglow ist in Mondnähe um ein Vielfaches heller als auf der gegenüberliegenden Seite des Himmels. Und der Einfluss des Mondes wird stark reduziert, wenn er sich in Horizontnähe befindet.
Aber nach meinen eigenen Messungen und denen von Brian Skiff (Lowell Observatory) beträgt die Himmelshelligkeit bei Vollmond ungefähr 18,0 pro Quadratbogensekunde (18,0 mpss). Das passt zum Himmelsglühen in einer mondlosen Nacht bei mir zu Hause in der Nähe des Zentrums von Boston, Massachusetts.
Im ersten und letzten Viertel ist der Mond nur etwa ein Zehntel so hell, was eine Himmelshelligkeit von 20,5 mpss ergibt – dunkler als irgendwo im Umkreis von 40 Meilen um Bostons Zentrum. In den meisten Vororten hat ein zu 50 % beleuchteter Mond also nur geringe Auswirkungen, es sei denn, er befindet sich in der Nähe des von Ihnen beobachteten Objekts.
Das natürliche Hintergrundhimmelglühen an einem unberührten Ort beträgt etwa 22,0 mpss. Das ist etwas heller als das Leuchten eines vier Tage alten (16% beleuchteten) Mondes.
Quantenoptik
8.15 Quantenkorrelationsfunktionen
Die Photocount-Varianzformel ( 8.336 ) bezieht sich auf eine experimentell bestimmbare Größe und sagt uns, dass der theoretische Ausdruck für diese Größe (die rechte Seite der Gleichung) zusätzlich den Erwartungswert eines Produkts von vier Feldfunktionen beinhaltet zu dem eines Produkts zweier Feldfunktionen, wobei die Faktoren im Produkt verschiedenen Raum-Zeit-Punkten entsprechen können (dies wird direkter aus dem Ausdruck der Photocount-Varianz in Bezug auf den Feldstärkeoperator ersichtlich, dh einer mit N ^ D ( t , t ′ ) wird ersetzt durch Ĵ ( t , t ′ ) und die Konstante ηQ wird entsprechend neu skaliert).
Allgemeiner wird man auf die Betrachtung von Quanten Korrelationsfunktionen mit normal geordneten Produkten von Feldoperatoren, die an unterschiedlichen Raum-Zeit-Punkten bewertet wurden, wobei die Produkte eine beliebige Anzahl von Faktoren enthalten können (wobei die Anzahl der positiven Frequenzfaktoren jedoch der Anzahl der negativen Frequenzfaktoren entspricht). Zum Beispiel definiert die Korrelationsfunktion erster Ordnung in Formel (8.331) (bis zu einem geeigneten Skalierungsfaktor) die durchschnittliche Intensität bei (r, t),
während die Feldkorrelation erster Ordnung zwischen Raum-Zeit-Punkten (r1, t1) und (r2, t2) hat die Form
Eine Korrelationsfunktion zweiter Ordnung sieht dagegen wie folgt aus
Diese Feldkorrelationsfunktionen definieren die Kohärenzeigenschaften eines optischen Feldes, wobei, wie bei einem klassischen Feld, Korrelationsfunktionen relativ niedriger Ordnung (meist solche der Ordnung 1 und 2) sich auf Feldeigenschaften beziehen, die üblicherweise experimentell bestimmt werden. Wie in Gl. ( 8.331 ) beinhalten alle Korrelationsfunktionen Produkte von Feldoperatoren in normaler Reihenfolge.
Die Korrelation erster Ordnung in Gl. ( 8.339a ) wird durch ein am Punkt platziertes Gerät bestimmt r die die ensemblegemittelte momentane Intensität (vergleiche Gl. 8.331 und 8.339a mit der semiklassischen Formel ( 7.159 )) mittels der mittleren Photocount-Rate misst.
Andererseits ist die Korrelationsfunktion zweiter Ordnung G (2) (r1t1, r2t2r1t1, r2, t2) gibt die Korrelation zwischen der Fotozählrate bei (r1, t1) und das bei (r2, t2 ). Alle diese Quantenkorrelationsfunktionen sind analog zu klassischen Korrelationsfunktionen verschiedener Ordnungen. Tatsächlich erlaubt uns das optische Äquivalenztheorem, die Quantenkorrelationen formal als entsprechende Korrelationen eines äquivalenten klassischen Feldes in einem gemischten klassischen Zustand zu interpretieren, der durch eine Verteilungsfunktion in einem Ersatzphasenraum definiert ist.
Dies wird gesehen, indem man die elektrischen Feldoperatoren, die in den Ausdrücken für die Korrelationsfunktionen vorkommen, in Bezug auf die Erzeugungs- und die Vernichtungsoperatoren ausdrückt und dann die P-Darstellung des Feldzustands, in dem der Erwartungswert ausgewertet werden soll (siehe Abschnitt 8.10.2 ).
Dies ist jedoch, wie bereits erwähnt, nicht der Fall reduzieren die Quantenkorrelationen zu klassischen. Bei den auf den Korrelationsfunktionen erster Ordnung basierenden Merkmalen besteht jedoch tatsächlich eine Konvergenz zwischen der Quanten- und der klassischen Kohärenzcharakteristik. Andererseits unterscheiden die Kohärenzeigenschaften auf Basis der Korrelationsfunktionen zweiter Ordnung deutlich zwischen der klassischen und der Quantenbeschreibung. Was das bedeutet, will ich jetzt kurz skizzieren.
Rechtslaufende (vorwärts gerichtete) Welle
- Das graue Punkte stellt die Bewegung der Flüssigkeitsteilchen im Medium dar, und wenn sich die Welle von links nach rechts ausbreitet, werden die Teilchen vorübergehend nach rechts (in positiver Richtung) aus ihren Gleichgewichtspositionen verschoben und kehren nach dem Durchgang der Welle zum Gleichgewicht zurück.
- Das schwarzer Plot und pfeil repräsentieren die horizontale Verschiebung des Fluidteilchens, ursprünglich am Grün Gleichgewichtsposition, wenn die Welle vorbeizieht. Ein großer vertikaler Wert für das Diagramm weist auf eine große positive horizontale Verschiebung (nach rechts) aus dem Gleichgewicht hin.
- Das roter Pfeil und Plot die Teilchengeschwindigkeit darstellen. Wenn sich die Partikel nach rechts (in positiver Richtung) bewegen, ist die Geschwindigkeit positiv und der Pfeil zeigt nach rechts. Wenn sich die Teilchen nach links bewegen (in negativer Richtung, zurück zum Gleichgewicht), ist die Geschwindigkeit negativ und der Pfeil zeigt nach links.
- Das blaue Handlung und Worte den Druck darstellen. Wenn sich die Welle nach rechts ausbreitet und die Teilchen in positiver Richtung (nach rechts) um unterschiedliche Beträge verschoben werden, werden die Teilchen an der Vorderkante der Welle zusammengeballt (Kompression) und der Druck ist positiv. Wenn die Welle durchläuft und die Teilchen beginnen, sich nach links zu bewegen (zurück in ihre Gleichgewichtspositionen), werden die Teilchen weiter ausgebreitet (Rarefraktion) und der Druck ist negativ.
Das erste Standbild rechts zeigt, dass das Teilchen (dessen Gleichgewichtsort durch die grüner Punkt und gestrichelte Linie ) wird in die positive Richtung verschoben, wie durch die schwarzer Pfeil Nach rechts. In diesem Moment bewegt sich das Teilchen mit maximaler Geschwindigkeit nach rechts (der rote Pfeil zeigt nach rechts und der Wert des Teilchengeschwindigkeits-Plots ist ein Maximum (an der grünen Gleichgewichtsstelle). Die Nachbarteilchen (vorher und nachher) die grüne Gleichgewichtsposition) wurden nach rechts verschoben und sind nun zusammengeballt, so dass der mit der grünen Gleichgewichtspunktposition verbundene Druck maximal ist.
Das zweite Standbild stellt den Zeitpunkt dar, zu dem das Teilchen (ursprünglich am grünen Gleichgewichtsort) seine maximale Verschiebung erreicht hat. In diesem Moment ist die Teilchengeschwindigkeit Null. Auch der Abstand zwischen den verschobenen Partikeln (ursprünglich am grünen Punkt , aber jetzt nach rechts verschoben tp the schwarz Punkt an der Spitze des Pfeils) und seine verschobenen Nachbarn den gleichen Wert haben, als wenn sich alle Teilchen an ihren Gleichgewichtspositionen befänden, sodass der Druck Null ist.
Das dritte Standbild stellt den Zeitpunkt dar, zu dem das Partikel (ursprünglich am Grün Gleichgewichtslage) noch in positiver Richtung verschoben ist (schwarzer Pfeil zeigt immer noch nach rechts), aber das Teilchen bewegt sich mit negativer Geschwindigkeit nach links, während es in seine Gleichgewichtslage zurückkehrt. Das Teilchen ist nun weiter von seinen Nachbarn entfernt als der Gleichgewichtsabstand (Rarefaktion), also ist der Druck negativ .
Phasenverschiebungen und Interferenz-/Beugungsmuster
Um zu sehen, warum die relative Phasenverschiebung wichtig ist, betrachten Sie die Überlagerung zweier identischer Wellen mit einer relativen Phasenverschiebung von π pi π :
Destruktive Interferenz von Wellen (durchgezogen rot und gestrichelt rot) bei einer relativen Phasenverschiebung von π pi π , was überall das Nettoergebnis von Null (blau) ergibt.
Diese Wellen heißen außer Phase um die Tatsache zu bezeichnen, dass die Phasenverschiebung die Spitzen einer Welle den Spitzen der anderen genau gegenüberstellt. Das Ergebnis der Überlagerung ist, dass sich die positiven und negativen Spitzen aufheben und Null erhalten wird, was als bezeichnet wird Destruktive Interferenz.
Wenn zwei Wellen sind in Phase, jedoch reihen sich die Spitzen aneinander. Dies tritt immer dann auf, wenn die relative Phasenverschiebung null ist, tritt aber auch effektiv bei kleinen Phasenverschiebungen auf. Das Ergebnis ist konstruktive Beeinflussung, wobei die Peaks des Ergebnisses auf einer Höhe liegen, die durch die Summe der beiden ursprünglichen Peaks gegeben ist:
Konstruktive Interferenz zweier Wellen (durchgezogen rot und gestrichelt rot), die perfekt in Phase sind, was zu einer größeren Amplitude (blau) führt.
Im Folgenden werden einige Beispiele dafür untersucht, wie die Überlagerung von Wellen bei unterschiedlichen Phasenverschiebungen wichtige Interferenz- und Beugungseffekte in der Physik verursacht.
Photonen, die dem Licht der Wellenlänge λ lambda λ entsprechen, werden auf eine Barriere mit zwei dünnen Schlitzen geschossen, die durch einen Abstand d d d getrennt sind, wie im Diagramm unten gezeigt. Nach dem Passieren der Schlitze treffen sie auf einen Schirm im Abstand D D D entfernt, D d D gg d D ≫ d und der Auftreffpunkt wird gemessen. Bemerkenswerterweise sagen sowohl das Experiment als auch die Theorie der Quantenmechanik voraus, dass die Anzahl der an jedem Punkt entlang des Schirms gemessenen Photonen einer komplizierten Reihe von Spitzen und Tälern folgt, die als an . bezeichnet werden Interferenzmuster wie nachstehend. Die Photonen müssen irgendwie das Wellenverhalten einer relativen Phasenverschiebung aufweisen, um für dieses Phänomen verantwortlich zu sein. Finden Sie die Bedingung, für die Maxima des Interferenzmusters auf dem Bildschirm auftreten.
Links: tatsächliches experimentelles Zweispalt-Interferenzmuster von Photonen, das viele kleine Peaks und Täler aufweist. Rechts: schematische Darstellung des oben beschriebenen Experiments [6].
Lösung:
Da D ≫ d D gg d D ≫ d ist, ist der Winkel von jedem der Schlitze ungefähr gleich und gleich θ heta θ . Wenn y y y die vertikale Verschiebung zu einem Interferenzpeak vom Mittelpunkt zwischen den Schlitzen ist, gilt daher:
D tan θ ≈ D sin θ ≈ D θ = y . D an hetaapprox Dsin hetaapprox D heta = y. D tan D sin θ ≈ D θ = y .
Außerdem besteht zwischen den beiden Spalten und der Störspitze ein Gangunterschied Δ L Updelta L Δ L. Licht aus dem unteren Spalt muss Δ L Delta L Δ L weiter wandern, um einen bestimmten Punkt auf dem Bildschirm zu erreichen, wie im Diagramm unten gezeigt:
Licht aus dem unteren Spalt muss weiter wandern, um den Bildschirm an einem beliebigen Punkt über dem Mittelpunkt zu erreichen, was das Interferenzmuster verursacht.
Voraussetzung für konstruktive Interferenz ist, dass der Gangunterschied Δ L Updelta L Δ L genau gleich einer ganzen Zahl von Wellenlängen ist. Die Phasenverschiebung von Licht, das sich über eine ganze Zahl von Wellenlängen n n n ausbreitet, beträgt genau 2 n 2pi n 2 π n , was einer Phasenverschiebung und damit konstruktiven Interferenz gleichkommt. Aus dem obigen Diagramm und der grundlegenden Trigonometrie kann man schreiben:
L = d sin θ ≈ d θ = n λ . Updelta L = dsin hetaapprox d heta = nlambda. L = d sin θ ≈ d θ = n λ .
The first equality is always true the second is the condition for constructive interference.
Now using θ = y D heta = frac n λ = d y D , nlambda = frac i.e. the maxima occur at the vertical displacements of: y = n λ D d y = frac Thin-film interference on a soap bubble [7]. The color dependence goes as the thickness of the bubble for monochromatic light the pattern would be of light and dark bands. Schematic diagram of thin-film interference. Some light entering at angle θ 1 heta_1 θ 1 reflects off the top surface, incurring a π pi π phase shift. The rest of the light enters the film at an angle dictated by Snell's law, reflects off the bottom, and exits again with a phase shift relative to the originally reflected wave. To complicate things, when light reflects off a medium of higher index of refraction, Maxwell's equations require that the phase of the light shift by π pi π . If the thin film is of thickness d d d , find the condition for destruktiv interference, in terms of d d d , the wavelength λ lambda λ of the light, the index of refraction n n n of the film, and the angle θ 1 heta_1 θ 1 of incidence with respect to the normal, when light entering from air shines on the film. Note that the index of refraction of the film is greater than that of air (for which n a i r = 1 n_
Solution: For destructive interference, the total extra distance traveled (scaled by the index of refraction) must be an integer number of wavelengths of the light. This is because the ray that reflects off the top surface of the film picks up a phase shift of π pi π . If the extra distance traveled (scaled by index of refraction) is an integer number of wavelengths, this extra phase shift puts the two rays perfectly out of phase, resulting in destructive interference. The reason for the scaling by index of refraction is because the effective velocity of light is slower when n ≠ 1 n
eq 1 n = 1 , so more phase is accumulated by traveling the same distance (frequency is the same, but velocity is slower, so there is more time for the frequency to accumulate phase Δ ϕ = ω Δ t Delta phi = omega Delta t Δ ϕ = ω Δ t . To find the extra distance traveled in terms of θ 1 heta_1 θ 1 , first use Snell's law to find the angle θ 2 heta_2 θ 2 at which the light enters the film: sin θ 1 = n sin θ 2 . sin heta_1 = nsin heta_2. sin θ 1 = n sin θ 2 . From the diagram, one can see that the extra distance traveled inside the film is Δ L f i l m = A B + B C Delta L_ Δ L f i l m = 2 d cos θ 2 . Delta L_ There is an extra path difference, from the amount the light that reflects off the top travels before the second ray exits the film parallel to it. This is segment A D AD A D in the diagram. Some plane geometry (try it yourself!) gives the length of A D AD A D as: A D = 2 d tan θ 2 sin θ 1 . AD = 2d an heta_2 sin heta_1. A D = 2 d tan θ 2 sin θ 1 . The total extra path difference accounting for the index of refraction is therefore: 2 n d cos θ 2 − 2 d tan θ 2 sin θ 1 = 2 n d cos θ 2 . frac<2nd> Using the expression for θ 2 heta_2 θ 2 in terms of θ 1 heta_1 θ 1 from Snell's law and the fact that the π pi π phase shift puts the rays perfectly out of phase, one finds the condition for destructive interference, where m m m is any integer: 2 n d cos θ 2 = m λ ⟹ 2 n d cos ( sin − 1 ( sin ( θ 1 ) / n ) ) = m λ . 2nd cos heta_2= mlambda implies 2nd cos ( sin^ <-1>(sin( heta_1)/n)) = mlambda. 2 n d cos θ 2 = m λ ⟹ 2 n d cos ( sin − 1 ( sin ( θ 1 ) / n ) ) = m λ . The concept of a relative phase shift is also responsible for the experimental technique of interferometry, which was for instance used at LIGO to discover gravitational waves. Interferometers send laser light down and back along two perpendicular tubes and measure the interference pattern where the light rays recombine. If the length of either arm is slightly longer or shorter than the other, the light picks up a small relative phase which is measured by the interference pattern.When light shines on a thin film like a soap bubble, an interference pattern results. This is because the light that reflects of the top surface of the thin film has a small phase shift from the light that reflects back out off the Unterseite surface of the thin film, which has traveled an extra distance related to the thickness of the film (see below diagram).
